Фи-мезон

Во физиката на честички , ϕ мезон е векторски мезон формиран од чуден кварк и чуден антикварк . ф мезонот има необична склоност да се распаѓа во
K0
и
K0
</br> што довело до откривање на правилото на ОЗ. Има маса од 1 019. 461 ± 0.020 MeV / c² и средно време од 1.55 ± 0.01 x 10-^22s.

phi meson

Feynman diagram of the most common Грешка: нема зададено симбол meson decay
Состав	Грешка: нема зададено симбол: s s
Статистика	Bosonic
Заемодејства	Strong, Weak
Симбол	Грешка: нема зададено симбол, Грешка: нема зададено симбол
Античестичка	Self
Маса	1.019,461 ± 0,020 MeV/c2
Ел. полнеж	0

Својства

Име на честички	Симбол на честички	Симбол на античестички	Кварк содржина	Маса на одмор ( MeV / c 2 )	IG	J P C	S	C	B '	Средно време (s)	Најчесто се распаѓа до (> 5% од распаѓање)
Phi мезон	ϕ(1020)	Авто	s s	1,019,461   ±   0.020	0 −	1 − −	0	0	0	1.55 ± 0.01 × 10−22	K+ + K− или K0 S + K0 L или( ρ + π ) / ( π+ + π0 + π− )

Најчестите режими на распаѓање на ϕ мезон се
K+

K+
на 48,9 ± 0,5 % ,
K0
S
K0
S на 34,2 ± 0,4 % , и разни комбинации од
ρ
s и пиони кои не можат да се разликуваат на 15,3 ± 0,3 % . Во сите случаи, се распаѓа преку силна сила . Пионскиот канал најверојатно би бил доминантен канал за распаѓање, бидејќи колективната маса на пионите е помала од онаа на каоните, што ја прави енергетски поволна; сепак, тоа е потиснато од страна на OZI правило.

Кварковиот состав на ϕ мезонот може да се смета за мешавина меѓѕ
s

s
,
u

u
и
d

d
состојби, но тоа е многу блиску до чиста
s

s
состојба. Ова може да се прикаже со деконструирање на брановата функција на ϕ во неговите составни делови. Гледаме дека ϕ и ω мезони се мешавини на SU (3) брановите функции како што следува.

$\phi =\psi _{8}\cos \theta -\psi _{1}\sin \theta$,

$\psi _{1}={\frac {u{\overline {u}}+d{\overline {d}}+s{\overline {s}}}{\sqrt {3}}}$

Аголот на мешање, при кој компонентите целосно се одвојуваат, може да се пресмета дека изнесува околу 35,3 ˚. Аголот на мешање на ϕ и ω состојбите се пресметуваат од масата на секоја состојба да биде околу 35˚, што е многу близу до максимално одвојување. Затоа, ϕ мезонот е речиси чиста
s

s
состојба.

Историја

Постоењето на ϕ мезонот за првпат беше предложен од страна на јапонскиот американски физичар на честички, Ј.Џ. Сакураи , во 1962 година како резонантна состојба меѓу
K0
и
K0
. Таа била откриена подоцна во 1962 година од Коноли, во 20-инчен водороден меур комора во алтернативниот градиент синхротрон (AGS) во Националната лабораторија Брукхейвен во Уптаун, Њујорк додека студираа
K−

p+
судири на приближно 2,23 GeV / c. Во суштина, реакцијата вклучуваше зрак на
K−
s да се Забже до високи енергии за да се судри со протони.

ϕ мезонот има неколку можни начини на распаѓање. Најмногу енергетски фаворизиран режим е на ϕ мезон распаѓањето во 3 пиони , што е она што најверојатно ќе се очекува. Сепак, наместо тоа забележуваме дека најчесто се распаѓа во 2 каони . Помеѓу 1963 и 1966 година, три лица, Сусуму Окубо , Џорџ Цваиг и Југоро Иизука, секој независно предложил правило за да го објасни набљудуваното сузбивање на распаѓањето на 3 пиона. Ова правило сега е познато како правило OZI и истовремено е прифатено објаснување за невообичаено долгите животи на
J/ψ
и
ϒ
мезоните. Имено, во просек тие траат ~ 7 × 10⁻²¹ s и ~ 1.5 × 10⁻²⁰ s. Ова се споредува со нормалниот просечен животен век на распаѓањето на мезонот преку силната сила, која е на редот од 10⁻²³ s .

Во 1999 година, ϕ фабрика наречена DAFNE (или ДАϕNE бидејќи F се залага за ϕ Фабрика ") започна со работа за проучување на распаѓањето на ϕ мезон во Фраскати , Италија . Произведува ϕ мезони преку електрон - позитронски судири. Има бројни детектори, вклучувајќи го и детекторот KLOE кој беше во функција на почетокот на своето работење.

Поврзано

• Шармониум
• Список на мезони
• Список на честички
• Кварк модел