Електродинамика: Разлика помеѓу преработките
| [непроверена преработка] | [непроверена преработка] |
Избришана содржина Додадена содржина
Нема опис на уредувањето |
Нема опис на уредувањето |
||
Ред 12:
експерименти на електромагнетно поле и диференцијалните равенки на [[Максвел]] .
==Лоренцова сила==
{{Main|Лоренцова сила}}
Од електромагнетните полиња произлегува следната равенка за сила на [[Електрчен полнеж]] (Лоренцова сила ):
:<math>
\mathbf{F} = q\mathbf{E} + q\mathbf{v} \times \mathbf{B}
</math>
Сите болдирани количини се [[Вектори]]. '''F''' е силата која го полни ''q'','''E''' е [[електричното поле]] на полнежот,'''v''' е брзината на полнежот ,'''B''' е [[магнетното поле]] на полнежот.
Ова равенство ни покажува дека лоренцовата силе е збир од два вектори. Едниот е [[продукт]] на брзината и на векторите на магнетното поле. Другиот вектор има иста насока како електричното поле. Збирот на овие два вектора ја дава лоренцовата сила
Затоа кога нема магнетно поле силата има насока на електричното поле и магнитудата на силата зависи од вредноста на полнежот и интензиттетот на електричното поле. Кога нема електрично поле силата зависи од брзината и насоката на магнетното поле. Кога има и електрично и магнетно поле тогаш силата е збир од тие два вектори.
==Електрично поле Е==
{{Main|Електрично поле Е}}
[[Електрично поле]] '''E''' е дефинирано на статичен електричен полнеж.
:<math>
\mathbf{F} = q_0 \mathbf{E}
</math>
каде што ''q''<sub>0</sub> e тест полнеж. Големината на полнежот не е важна, се додека е доволно мал за да влијае на електричното поле со своето присуство. Од оваа дефиниција може да се види дека единица мерка за '''E''' е N/C ([[њутн (unit)|њутни]] на [[колумб]]) што е еднакво на V/m ([[волт]]и на метар).
Во електростатиката кога полнежите не се во движење околу диструбција на мали полнежи, силата се утврдува со [[законот на Колумб]] . Резултатот по делењето со ''q''<sub>0</sub> е следното:
:<math>\mathbf{E(r)} = \frac{1}{4 \pi \varepsilon_0 } \sum_{i=1}^{n} \frac{q_i \left( \mathbf{r} - \mathbf{r}_i \right)} {\left| \mathbf{r} - \mathbf{r}_i \right|^3}</math>
каде ''n'' е број на полнежи , ''q<sub>i</sub>'' е количина на полнежот поврзана со неговиот полнеж, ''i'' епозицијата на полнежот, '''r'''<sub>''i''</sub> е позицијата на електричното поле кога е утврдено, а ''ε''<sub>0</sub> [[Електрична Константа]].
Доколку полето е предизвикано од постојани нарушувања од поленежот тогаш равенството станува интеграл.
:<math>\mathbf{E(r)} = \frac{1}{ 4 \pi \varepsilon_0 } \int \frac{\rho(\mathbf{r'}) \left( \mathbf{r} - \mathbf{r'} \right)} {\left| \mathbf{r} - \mathbf{r'} \right|^3} \mathrm{d^3}\mathbf{r'}</math>
каде што <math>\rho(\mathbf{r'})</math> е [[густина на полнежот]] ,<math>\mathbf{r}-\mathbf{r'}</math> е векторот кој произлегува од волуменот на елементот <math>\mathrm{d^3}\mathbf{r'}</math> до точка во просторот каде е одредено '''E''' .
Двете равенки се тешки особено кога сакаме да одредиме '''E''' како функција на позиција. Скаларната функција коа се вика [[електричен потенцијал]] може да помогне. Електричниот потенцијал, исто може да се нарече волтажа и се дефинира со [[линеарниот интеграл]]:
:<math>
\varphi \mathbf{(r)} = - \int_C \mathbf{E} \cdot \mathrm{d}\mathbf{l}
</math>
каде ''φ(r)'' е електричен потенцијал, а ''C'' е патот по кој се зима интегралот.
== Наводи ==
| |||